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在傳統(tǒng)的動(dòng)態(tài)光散射法粒度測(cè)試 中，為了避免復(fù)散射 (Multiplescattering) 現(xiàn)象，需要盡量降低樣品的濃度，有時(shí)甚至看 上去都是澄清透明的。而實(shí)際上大多數(shù)膠體產(chǎn)品原樣的濃度都在 5% 以上，外觀是渾濁的。對(duì)這樣的樣品，用傳統(tǒng)光子相關(guān)光譜法 分析前要做高倍率的稀釋，這既不便于使用，又可能會(huì)破壞膠體 的穩(wěn)定性，因此用于高濃度下的后向動(dòng)態(tài)光散射技術(shù)應(yīng)運(yùn)而生。
為了降低復(fù)散射光在信號(hào)光中的比重，將發(fā)射端和接收端布 置于試樣的同側(cè)，即測(cè)量后向散射光信號(hào)，并適當(dāng)控制散射區(qū)域大小，可以獲得既減少復(fù)散射的影響，又能測(cè)量高濃度樣品的效果。

 

上圖是后向散射光測(cè)量的示意圖。激光器發(fā)出的光經(jīng) 2+1 光耦合器進(jìn)入一單模光纖。激光從光纖射出被納米顆粒散射后，其 散射光又被該單模光纖接收，疊加在光纖端表面并返回，經(jīng)光耦 合器到達(dá)光探測(cè)器被檢測(cè)。對(duì)檢測(cè)到的信號(hào)作傅里葉變換得到動(dòng) 態(tài)光散射信號(hào)的功率譜，然后對(duì)不同頻段的功率譜信號(hào)用 Stocks- Einstein 公式處理，就可以得到納米顆粒的粒度分布。