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離心泵的運行特性
點擊次數(shù)：1538 發(fā)布時間：2016-6-17
離心泵的運行特性
一、離心泵的基本方程
1、液體在葉輪內(nèi)的流動狀態(tài)及速度三角形 離心泵工作時，液體一方面隨著葉輪一起旋轉(zhuǎn)；另一方面又沿著葉片由內(nèi)向外流動，因此，液體在葉輪內(nèi)的運動時復(fù)雜運動。為了便于從理論上進行分析，作以下兩點假設(shè)。
（1）葉輪中的葉片數(shù)目為無限多，每個葉片的厚度為無限薄，這樣就可以認為液體在葉輪中*沿著葉片的曲線軌跡運動。
（2）通過葉輪的液體是理想液體，因此在葉輪內(nèi)流動時無任何能量損失。
根據(jù)理論力學(xué)，研究液體在葉輪中運動時，可取動坐標系和葉輪為一體，則葉輪的旋轉(zhuǎn)運動便是牽連運動；當(dāng)觀察者與葉輪一起旋轉(zhuǎn)時所看到的液體運動就是相對運動。這樣，液體在葉輪中的復(fù)雜運動，便可以由液體的旋轉(zhuǎn)運動和相對運動的合成。
液體隨著葉輪的旋轉(zhuǎn)運動稱為圓周運動，其速度稱為圓周速度，用符號u表示，方向與葉輪的切線方向一致，如圖1（a）所示。液體的相對運動的速度稱為相對速度，用符號w表示。在無限多葉片的假設(shè)下，各點相對速度的方向與葉片的切線方向一致，如圖1（b）所示。離心泵葉輪中任意一點i的液流速度Ci等于圓周速度Ui和相對速度Wi的矢量和，即：Ci=Ui+Wi
式中 Ci—i點液流的速度，m/s；
Ui—i點處液流隨葉輪旋轉(zhuǎn)的速度，即圓周速度，m/s；
Wi—i點液流相對于旋轉(zhuǎn)葉輪的速度，m/s。
速度飛向為圓周速度和相對速度方向的合成速度的方向，如圖1（c）所示。
圖1 液體在葉輪內(nèi)的運動
對于葉輪內(nèi)任一液體質(zhì)點，都可以由這三個速度矢量組成一個封閉的三角形，稱為速度三角形。速度三角形直接反映了液體在葉輪流道中的運動規(guī)律，是研究葉片式機器能量傳遞的工具。尤其是葉輪葉片進口和出口的速度三角形，將是研究的重點。它的形狀和大小，直接與離心泵與液體間能量傳遞的大小有關(guān)，即與泵的能量頭及功率有直接關(guān)系。如圖2所示為液體質(zhì)點在葉輪進、出口處及任意半徑處的速度三角形。圖2中，下標1為進口處參數(shù)，2為出口處參數(shù)；α表示液體質(zhì)點速度與圓周速度間的夾角，稱為速度方向角；β表示液體質(zhì)點相對速度與圓周速度反方向間的夾角，稱相對液流角；Cu表示速度在圓周方向的分速度；Cr表示速度在圓周速度垂直方向的分速度。
圖2 液體質(zhì)點在葉輪進、出口處及任意半徑處的速度三角形
2、歐拉方程 液體進入葉輪受到葉片推動而增加能量，建立葉輪對液體做功與液體運動狀態(tài)之間關(guān)系的能量方程，即離心泵的基本方程式——歐拉方程式。它可以由運動量矩定理導(dǎo)出。
式中 Hth—離心泵的理論揚程，m；
C2u—葉輪出口處液流速度在圓周方向的分速度，m/s;
C1u—葉輪進口處液流速度在圓周方向的分速度，m/s；
μ2—葉輪出口處的圓周速度，m/s；
μ1—葉輪進口處的圓周速度，m/s。
當(dāng)液流無預(yù)旋進入葉輪時，C1u=0。歐拉方程式也可簡寫成：
從歐拉方程可以看出，離心泵的理論揚程HT取決于泵的葉輪的幾何尺寸、工作轉(zhuǎn)速，而與輸送介質(zhì)的特性與密度無關(guān)。這便是離心泵可以以常溫清水進行性能試驗，并考核其揚程的理論依據(jù)。
利用余弦定理也可將歐拉方程表示為以下形式；
式中 
—葉輪中離心力對單位重量流體所做的功；
—單位質(zhì)量流體經(jīng)葉輪時相對速度降低而獲得的功；
—單位質(zhì)量流體經(jīng)葉輪前后動能的增量。
3、有限葉片數(shù)和無限葉片數(shù)理論揚程的差別 離心泵葉輪的葉片數(shù)一般為5~8片，理論研究時引入了無限葉片數(shù)的假定。
在無限葉片數(shù)的情況下，流體受到葉片的約束，流體相對運動的流線和葉片形狀*一致。在有限葉片數(shù)的情況下，液流的慣性存在軸向漩渦運動，如圖3（a）所示。圖3中，下標∞為葉輪葉片為無限多時的參數(shù)。葉輪葉片間流道越寬，軸向漩渦運動越嚴重。由于軸向旋渦運動的影響，液體相對運動的流線和葉片形狀并不一致，如圖3（b）所示，C2＜C2∞，β2＜β2∞，所以Hth＜Hth∞。
圖3 有限葉片對揚程的影響
有限葉片數(shù)和無限葉片數(shù)葉輪產(chǎn)生的理論揚程的差別稱為葉輪中的流動滑移。滑移并不意味著能量損失，而只說明同一工況下實際葉輪由于葉片數(shù)有限，而不能無限葉片一樣控制液體的流動，也就是液流的慣性影響了速度的變化。